内容发布更新时间 : 2024/5/21 3:32:33星期一 下面是文章的全部内容请认真阅读。

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PN结物理特性及玻尔兹曼常数测量

半导体PN结的物理特性是物理学和电子学的重要基础内容之一。使用本实验的仪器用物理实验方法，测量PN结扩散电流与电压关系，证明此关系遵循指数分布规律，并较精确地测出玻尔兹曼常数(物理学重要常数之一),使学生学会测量弱电流的一种新方法。本实验的仪器同时提供干井变温恒温器和铂金电阻测温电桥，测量PN结结电压Ube与热力学温度T关系，求得该传感器的灵敏度，并近似求得0K时硅材料的禁带宽度。

【实验目的】

1、在室温时，测量PN结扩散电流与结电压关系，通过数据处理证明此关系遵循指数分布规律。

2、在不同温度条件下，测量玻尔兹曼常数。

3、学习用运算放大器组成电流—电压变换器测量10-6A至10-8A的弱电流。

4、测量PN结结电压be与温度关系，求出结电压随温度变化的灵敏度。 5、计算在0K时半导体（硅）材料的禁带宽度（选作）。 6、学会用最小二乘法拟合数据。 【实验仪器】

FD-PN-4型PN结物理特性综合实验仪（如下图）,TIP31c型三极管（带三根引线）一只，长连接导线11根（6黑5红），手枪式连接导线10根，3DG6（基极与集电极已短接，有二根引线）一只，铂电阻一只。

U

FD-PN-4 型PN节物理特性测定仪

【实验原理】

1. 测量三极管发射极与基极电压U1和集电极与基极电压U2之间的关系

(a)PN结伏安特性及玻尔兹曼常数测量由半导体物理学可知，PN结的正向电流-电压关系满足：

eU/KT?1 (1) I?I0e?? 式(1)中I是通过PN结的正向电流，I0是反向饱和电流，在温度恒定是为常数，T

是热力学温度，e是电子的电荷量，U为PN结正向压降。由于在常温(300K)时，kT/e≈0.026v ，而PN结正向压降约为十分之几伏，则e以忽略，于是有：

eU/KT>>1,(1)式括号内-1项完全可

eU/KT I?I0e (2)

也即PN结正向电流随正向电压按指数规律变化。若测得PN结I-U关系值，则利用(1)

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式可以求出e/kT。在测得温度T后，就可以得到e/k常数，把电子电量作为已知值代入，即可求得玻尔兹曼常数k。

在实际测量中，二极管的正向I-U关系虽然能较好满足指数关系，但求得的常数k往往偏小。这是因为通过二极管电流不只是扩散电流，还有其它电流。一般它包括三个部分：

[1]扩散电流，它严格遵循(2)式；

[2]耗尽层复合电流，它正比于eeU/2KT；

eU/mKT[3]表面电流，它是由Si和SiO2界面中杂质引起的，其值正比于e,一般m>2。 因此，为了验证(2)式及求出准确的e/k常数，不宜采用硅二极管，而采用硅三极管接成共基极线路，因为此时集电极与基极短接，集电极电流中仅仅是扩散电流。复合电流主要在基极出现，测量集电极电流时，将不包括它。本实验中选取性能良好的硅三极管(TIP31型),实验中又处于较低的正向偏置，这样表面电流影响也完全可以忽略，所以此时集电极电流与结电压将满足(2)式。实验线路如图1所示。 1MeTIP31b723+15V6TIP31bce1.5V100ΩV1c-+LF35648765-15VV2LF3561234图1 PN结扩散电流与结电压关系测量线路图 2、弱电流测量

过去实验中10-6A-10-11A量级弱电流采用光点反射式检流计测量，该仪器灵敏度较高约-9

10A/分度，但有许多不足之处。如十分怕震，挂丝易断；使用时稍有不慎，光标易偏出满度，瞬间过载引起引丝疲劳变形产生不回零点及指示差变大。使用和维修极不方便。近年来，集成电路与数字化显示技术越来越普及。高输入阻抗运算放大器性能优良，价格低廉，用它组成电流-电压变换器测量弱电流信号，具有输入阻抗低，电流灵敏度高。温漂小、线性好、设计制作简单、结构牢靠等优点，因而被广泛应用于物理测量中。

LF356是一个高输入阻抗集成运算放大器，用它组成电流-电压变换器(弱电流放大器),如图2所示。其中虚线框内电阻Zr为电流-电压变换器等效输入阻抗。由图2可，运算放大器的输入电压U0为：

U0= -K0Ui (3) Rf-+IsKoU0IsZrUi图2 电流－电压变换器 式(3)中Ui为输入电压，K0为运算放大器的开环电压增益，即图2中电阻Rf?∞时的电压增益，Rf称反馈电阻。因为理想运算放大器的输入阻抗ri?∞,所以信号源输入电流只流经反馈网络构成的通路。因而有：

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IS?(Ui?U0)/Rf?Ui(1?K0)/Rf (4)

由（4）式可得电流-电压变换器等效输入阻抗Zr为：

Zr?Ui/IS?Rf/(1?K0)?Rf/K0 (5)

由(3)式和(4)式可得电流-电压变换器输入电流Is输出电压U0之间得关系式，即：

Is??U0U1(1?K0)/Rf?U0(1?)/Rf?0 (6) K0K0Rf由(6)式只要测得输出电压U0和已知Rf值，即可求得IS值。以高输入阻抗集成运算放

大器LF356为例来讨论Zr和IS值得大小。对LF356运放的开环增益K0=2×105，输入阻抗ri≈1012Ω。若取Rf为1.00MΩ，则由(5)式可得：

Zr?1.00?10?/(1?2?10)?5?

若选用四位半量程200mV数字电压表，它最后一位变化为0.01mV ，那么用上述电流-电压变换器能显示最小电流值为：

65(Is)min?0.01mV/1.00?106??1?10?11A

由此说明，用集成运算放大器组成电流-电压变换器测量弱电流，具有输入阻抗小、灵敏度高的优点。

综合(a)(b)得，利用集成运算放大器组成电流-电压变换器，将弱电流的测量改成电压测量，利用硅三极管(TIP31型)代替二极管，有效实现集电极电流中仅仅是扩散电流。

(2)PN结的结电压Ube与热力学温度T关系测量（选作选学内容）。

当PN结通过恒定小电流（通常电流I＝1000μA），由半导体理论可得Ube与T近似关系：

Ube?ST?Ugo （5）

式中S≈－2.3mV/oC为PN结温度传感器灵敏度。由Ugo可求出温度0K时半导体材料的近似禁带宽

度Ego＝qUgo。硅材料的Ego约为1.20eV。

【实验内容与步骤】

Ube?U1 （一）Ic?Ube关系测定，并进行曲线拟合求经验公式，计算玻尔兹曼常数。1、实验线路如图1所示（说明：图中100Ω的滑动变阻器和1.5V电源已经接入电路，

只是1.5V稳压电源正输出没有接地，实验中只需将1.5V正输出接地即可）。图中U1为三位半数字电压表，U2为四位半数字电压表，TIP31型为带散热板的功率三极管，调节电压的分压器为多圈电位器。为保持PN结与周围环境温度一致，把功率三极管连同散热器浸没在变压器油管中，油管下端插在保温杯中，保温杯内盛有室温水，变压器油温度用0-50℃(0.1℃)的水银温度计测量。（为简单起见，本实验也可把功率三极管置于干井恒温器温度中，打开仪器的加热开关，按温度复位按钮，让仪器探测出环境温度，然后调节恒温控制到与室温相同即可。）

2、在室温情况下，测量三极管发射极与基极之间电压U1和相应电压U2。在常温下U1的值约从0.3V至0.42V范围每隔0.01V测一点数据，约测10多数据点，至U2值达到饱和时(U2值变化较小或基本不变),结束测量。在记数据开始和记数据结束都要同时记录变压器油的温度?，取温度平均值?。

3、改变干井恒温器温度，待PN结与油温湿度一致时，重复测量U1和U2的关系数据，并与室温测得的结果进行比较。

eU/KT4、把(2)式改为U2?RI0e，运用最小二乘法，将不同温度下采集的U1～U2关

系数据代入指数回归函数U2?aebU关系式中，算出指数函数相应的a和b的最佳值a0和

b0，则由e／KT=b0、RI0?a0两式分别计算出玻尔兹曼常数K值和弱电流I0值，并说明

?23玻尔兹曼分布的物理的含义。已知玻尔兹曼常数公认值K0?1.381?10J/K， 由此进

而计算出玻尔兹曼常数测量的结果的百分误差。

5、曲线拟合求经验公式：

将实验数据分别代入线性回归、指数回归、乘幂回归这三种常用的基本函数，运用最

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